分析 (1)根据带电粒子在水平方向的匀速直线运动求解时间,再根据竖直方向的匀加速直线运动时间竖直方向偏转的位移;
(2)求出粒子进入磁场时的速度大小和方向,再根据几何关系求解半径,根据洛伦兹力提供向心力求解磁感应强度B.
解答 解:(1)设微粒在电场中做类平抛运动的时间为t,加速度为a,射出电场时竖直方向的速度为vy,
则可得$\frac{qU}{d}$=ma
水平方向有:L=v0t
设带电微粒射出电场时竖直方向偏转的位移为y,则有y=$\frac{1}{2}$at2
可得y=$\frac{\sqrt{3}}{60}$ m;
(2)竖直方向,根据速度时间关系可得:vy=at
解得vy=$\frac{\sqrt{3}}{3}$×105 m/s
v=$\sqrt{{v}_{0}^{2}+{v}_{y}^{2}}$=$\frac{2\sqrt{3}}{3}$×105 m/s,
设速度v与水平方向的夹角为θ,则有tan θ=$\frac{{v}_{y}}{{v}_{0}}$=$\frac{\sqrt{3}}{3}$
即垂直于AB射出.即微粒由P1点垂直AB射入磁场
设匀速圆周运动P1Q1段半径为R1,根据几何关系有R1=$\frac{d}{cos30°}$=$\frac{20}{3}$×10-2m
由qvB1=m$\frac{{v}^{2}}{{R}_{1}}$
得B1=$\frac{mv}{q{B}_{2}}$=$\sqrt{3}$T.
答:(1)求带电微粒从电场中射出时,竖直方向的偏移量y的大小为$\frac{\sqrt{3}}{60}$ m;
(2)带电微粒进入三角形区域后,若垂直AC边射出,则该区域的磁感应强度B是$\sqrt{3}$T.
点评 对于带电粒子在磁场中的运动情况分析,一般是确定圆心位置,根据几何关系求半径,结合洛伦兹力提供向心力求解未知量;根据周期公式结合轨迹对应的圆心角求时间;对于带电粒子在电场中运动时,一般是按类平抛运动的知识进行解答.
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A. | 分子间距增大,斥力减小,引力增大 | |
B. | 由图可知,当分子间的距离为r0时分子间作用力合力为0 | |
C. | 当分子间的距离r<r0时,减小分子间距离,分子间作用力做负功,分子势能增加 | |
D. | 当分子间的距离r>r0时,增大分子间距离,分子间作用力做正功,分子势能减少 |
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A. | 1.5v0 | B. | v0 | ||
C. | 大于v0,小于1.5v0 | D. | 大于1.5v0 |
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A. | 电荷C的运动轨迹上各点的电势均为负值 | |
B. | 电荷C顺时针运动,则从P到Q的运动过程中,电势能先增打后减小 | |
C. | 电荷C运动一周,外力F做功为零 | |
D. | 若电荷C绕A做同样的运动,与绕B的运动相比,在对应位置需要的外力F大小相等,方向相反 |
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A. | 当圆环位于b点的左侧时,杆对环的弹力方向先是竖直向上后是竖直向下的 | |
B. | 圆环从a运动至b的过程中,速度先增大后减小 | |
C. | 圆环经过b点时的动能最小 | |
D. | 圆环在a点的电势能大于在c点的电势能 |
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A. | 磁场的方向垂直纸面向外 | |
B. | 两粒子在磁场中运动的时间之比为$\frac{{t}_{a}}{{t}_{b}}$=$\frac{1}{3}$ | |
C. | 两粒子在磁场中运动的速度之比为$\frac{{v}_{a}}{{v}_{b}}$=$\frac{2}{1}$ | |
D. | 两粒子在磁场中运动的轨迹长度之比为$\frac{{s}_{a}}{{s}_{b}}$=$\frac{1}{2}$ |
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A. | A点的电场强度一定大于B点的电场强度 | |
B. | 电场一定不是孤立点电荷电场 | |
C. | 质子从A到B的过程中,在连续相等的时间间隔内,电场力做功的平均功率一定相等 | |
D. | 质子从A到B的过程中,在连续相等的时间间隔内,电场力的冲量一定相等 |
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A. | 外力对物体做的总功为零 | |
B. | 物体的机械能减少mg(H+h) | |
C. | 地面对物体的阻力对物体做功为-mgH | |
D. | 地面对物体的平均阻力大小为$\frac{mg(H+h)}{h}$ |
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A. | 中子是英国物理学家查德威克发现的,并因此于1935年获得了诺贝尔物理学奖 | |
B. | 1847年德国物理学家亥姆霍兹在理论上概括和总结了自然界中最重要、最普遍的规律之一----能量守恒定律 | |
C. | 我国宋朝发明的火箭是现代火箭的鼻祖,与现代火箭原理相同,但现代火箭结构复杂,其所能达到的最大速度主要取决于向后喷气速度和质量比 | |
D. | 经典力学有一定的局限性,仅适用于微观粒子和低速运动、弱引力场作用的物体 |
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